Forze elettriche e campi elettrici

Didascalia alternativa:

carica positivamente, lo e' anche la stera-> in questo caso alculi elettroni della sfera si sono spostati sulla bacchetta] he dipende il campo elettrico -elettroui liber più victui alla bacchetta Si Spostal Lparte sfera vicino alla bacchetta canbata + -filo a terra - buon conduttore Gelettrout liber vengono trasferiti a terra - sfera carica positivamente ↓ parle vicina ala baccuet 12. ELETRIZZAZIONE PER INDUZIONE ta caricata positivavente; 1 L>solo per un induttore parle lontava alla bacchet=! ta caricata negativolente. I [se avvicuiui bacchetta carica +, elettroni salgono da terra-sfera carica - - cariche negative respinte dalla bacchetta carica negativamente piccola separazione tra canche + e - delle molecole - leggera carica positiva indotta - temporanea ✓ 3. POLARIZZAZIONE (plastica) 5 LA LEGGE DI COULOMB (sfere caricue considerate puutiforui perdue loro grandezza << loro distanza) - due coniche opposie-si auttraggono -due cariche con segno uguale-si respingono ✓ sempre a forze LEGGE DI COULOMB intensita' di F di qi Su qz é inversamente proporzionale al quadrato della loro distanza e direttamente proporzionale a la, le 1921 E = 8,35 10 F = K₂ 19111921 12 Ko=8,99,109 N.m² C² attrattiva se cariche con segno opposto L> repulsive se caricue con Regno uguale } delle cariche -Stessa direzione -Siessa intensita! -diverso verso Legge di Coulomb simile a legge di gravitazione universale F=K1911921 F=G m₁m₂ ma differenza: la prima sia repulsiva che attrattiva, la seconda sempre Cuttrattiva YTTE. C² N·m² -dipendono dan 'inverso del quadra to deua dist. de 2 oggetti forza elettrostatica > per distanze piccole PRINCIPIO DI SOURAPPOSIZIONE - forza totale che agisce sulla canca elettrica + cariche V e la risultante delle forze cue - lungo la retta che li ouisce - forza prop. a 19.11921 e 1millm₂1 Su di essa eserata ciascuna delle cariove circostay Gi indupendentemente dalle altre. Se la canca e puntiforme: E = IL CAMPO ELETTRICO -> deformazione dello spazio a causa di una carica 9₁ non interagisce a distanza con 92, ma col compo elettrico generato da essa. 2 klal r² rapporto fra la forza elettrostatica F che agisce in una carica di prova e la carica stessa 90 L>N/C forza che subirebbe vua carica di prova se essa fosse porta in o puto (Individuabili ∞ campi nello spazio) piccola che non modifica distri- buzione cardue => CON + CAMPI ELETTRICI -> caupo elettrico totale = Somma vettoriale del campi elettric generati da ogni canco circoscouti ->non dipende dalla carica di prova E-96= k191len 72 a LINEE DI FORZA DEL CAMPO ELETTRICO (Faraday) Con +9-> campo elettrico rivolto verso l'esteno =>uscente con-9->caupo elettrico rivolto verso l'intero => entraute L> in campo tridimensionale -> forniscono info sull'intensita)->numero di livee di forze che attraversoLD 2 3 perpendicolarmente wa superficie vuitania e proporzionale all'INTENSITA) del compo elettrice -> vettore campo elettrico in un p. to é la tangente alla linea di forza in quel pto 4 [-> 2 linee di forza non si possono mai incontrare perché se no il campo elettrico non sarebbe tangente è Stotterebbero 2 vetton coupo elettrico concurezioni & -> Luea di forza parte da wa carica + e arrivano a una- ->n.ro di linee di forza Proporzionale grandezza carica CONDENSATORI RANI ->dispositivo formato da due lamine netalliche, parallele di uguale area -> (ARMATURE) (cariche disposte solo sulle facc E = 9 9 EA A • uniforme in ogni punto tra le armature +9 E E E Area lutere delle arwature) 013- E = A IL CAMPO ELETTRICO ALL'INTERNO DI UN CONDUTTORE ->raue-buon couduttore interno -> in caso di equilibno elettrostatico, ogni carica in eccesso si distribuisce sulla superficie del conduttore [Ex: rave] -> in caso di equilibrio elettrostatico, in ogni p.to del conowtore il E e' nullo. SCHERMATURA (donta ale cariche indotte che sono sulla sup, del conduttore) il conduttore Scherwa qualsiasi carica posta al suo interno da qualsiasi compo elettrico esterno deusita' superfi ciale di carica modifica luce del campo L> caupo elettrico estemo al conduttore + alla superficie canche indolle annullano campo elettrico N.B: Conduttore scherma interno da campi elettrici esteri, wa non il contrano ogni livea di forza del campo termina con una carica indlotta Sulla sup. Interna TEOREMA DI GAUSS ->riguerdo il flusso dicaupi vettorali Coutile per defc-e.com part calan simm campo vettorale = sound di tutti i vettori coupo elettrico (E)=E-A-COS =90 -> E=0 0>90€ CO <90->E» ₁ (E) = { · EK³A₁² N²m² d K [FLUSSO del ce e prop al prod livre che superous to sup] CHIUSA! in superficie gaussiana - divido area in toute piccole aree e le consideo pique ↓ + campo elettrico Flusso del campo elettrico sulla superficie e = al apports tia la canca totale contenita nella sup e la costante elearica nel vuoto -secampo eletrico attraversato - flusso nullo -se flusso uscente - carica positiva all' rutero superficie - se flusso entrante-carica veganive aliareno superficie -flusso: TEOREMA DI GAUSS (€) = 0 ] carica totale racchiusa nella superficie Eu ↓ he dipende il campo elettrico TEOREMA DI GAUSS E LEGGE DI COULOMB -> Sou la stessa cosa -Calcolare campo elettrico generato da q dentro una sup. gaustiana K(E)= KAK Suddividere superficie in aree EKAKEK AK COSO =ĔK AK Σ - Ek Ak ΣAK=4πTr² s(E)= 4² E OSCE) = unr²E = € Ele (»V 1/2 -> F=9₁€ = = 9.91 प 10 CAMPI ELETTRICI DA GENERATORI DIVERSI DI DISTRIBUZIONI SIMMETRICHE DI CARICHE Caupo elettrico di un picuno miformemente carico (pianus ∞) 0=49 C/m² -> campo elettrico - AS E "alindro piano -> con Gauss E=0 -> € = 1 418. E=0 Eo Calindro 2 CONDENSATORE PIANO E = 0 PE base bla e= ↓ uguaglio formule E=O poide coupo elettrico + alla superficie flusso totale raccolgo E a fattor comune e sostituiso A sfera A->Area basi perche' EJAmy Cosq0°=0 3(E)= perone EllA my coso = 1 -> stessa intensita' in tutti i punti delle aruature ↓ se canca + -> campo Ustente TOT (E)= st. VATERALE ↓ I for CÈ) = 2 E(r) Tr² ₂(E)=0 023 717 ↓ trascurati i bordi densita' lineare 12 = 49 se +($AREA)-2 BASE O perche' EL A quindi cosqo'=0 2.EA= A Coupo elettrico a distanzar Eo -> Q=OA -> TOT (E) = Q Eo EGIO E=20 ZES 3 FILO INFINITO UNIFORMEMENTE CARICO 49 де perpendica lare al piano e simetrico intensita' = per pti equidist dal prono 2E $₁(E)=0 perche' caupo elettrico nullo (per eq, elettros) DC- & SUP LAT = PAK (E) = & Ak · Ek = E(r) &. Ak = ->con gauss Is = % 0 Eo -> Qz >Де È E(r) = 2 radiale rispetto al filo JA Eo 2πr& Ecr). 2 tirh area superficie laterale 4SFERA ISOLANTE, PIENA UNIFORMEMENTE CARICA L> se no la carica sarebbe distribuita solo sulla superficie Ou sfera pievouren te carica densita' volumica di carica con gauss FR³ -Superficie gaussiana dentro la sfera (PCR) s(E)=E(r)- yr ² IS (E)= P²R²³ Eo con gauss D₁ (E)= p= (LEGGE DI COULOMB: F=K₁ 19,119₂1 r² CAMPO ELETTRICO: E = F 9° - Superficie gaussiana fuon la sfera (r>R) s(E)=E(r) 4πir² 9.7/1/20 9 E(r) = P = TEOREMA DI GAUSS: @s(È ) = =ffor 380 e(r) = -> non tutta la densita' volumica perche' tutta la sfera Isolante e contenuta nella sup! gaussiona DENSITA' LINEARE: => FUTTE CAMPO ELETTRICO PER CARICA PUNTIFORME: E=klal ✓ -kiall = E(r)= 9 CAMPO ELETTRICO TRA ARMATURA DI CONDENSATORE: PIANO UNIFORMEMENTE CARICO: E = 0 ZEO FILO INFINITO UNIFORMEMENTE CARICO: E- 9₁ +92+... Eo ZITEO SFERA UNIFORMEMENTE CARICA DI RAGGIO R: E= पछिRS = 9-5 E A Eo a SUTTEO R³ = E.dA= E(2Tir) C 9 478 7/12 E TSR AL छ छ