Didascalia alternativa:

carica positivamente, lo e' auche la stera-> in questo caso alculi elettroni della spera si sono spostati sulla bacchetta ] he dipende il campo elettrico + -elettroui liber più victui alla bacchetta Si Spostalo Loparte sfera vicina alla bacchetta cancata + -filo a terra - buon conduttore Gelettroui liber vengono trasferiti a terra - sfera canca positivamente ↓ parle vicina ala baccuet 12. ELETRIZZAZIONE PER INDUZIONE ta caricata positivavente; L>solo per un induttore parte lontava alla bacchet= ! ta caricata negativolente. I [se avvicuiui bacchetta carica +, elettroni salgono da terra-sfera carica - ] -canche negative respinte dalla bacchetta carica negativamente piccola separazione tra cariche + e - delle molecole - leggera carica positiva indotta - teuporanea 3. POLARIZZAZIONE (plastica) 5 LA LEGGE DI COULOMB (sfere caricue considerate putiforui perové loro grandezza << loro distanza) - due caniche con segno uguale-si respingono forze delle cariche -Stessa direzione -Siessa intensita! -diverso verso (> sempre a forze LEGGE DI COULOMB intensita' di F di q, su qz é inversamente proporzionale al quadrato della loro distanza e direttamente proporzionale a la, le 1921 F=K 19111921 Ko=8,99,109 №.m² с -(attrouttiva se cariche con segno opposto repulsive se cancie con Regno uguale 2 m> differenza: la prima sia repulsiva che attrattiva, la seconda sempre Cuttrattiva YTTE. Legge di Coulomb simile a legge di gravitazione universale F=K19111921 F=G m₁m₂ Eu = 8,35-10-12 c² N·m² -dipendono dau 'inverso del quadra to della dist. de 2 oggetti - lungo la retta che li ouisce -forza prop. a 19.11921 e 1millmzl forza elettrostatica > per distanze piccole PRINCIPIO DI SOURAPPOSIZIONE - Forza totale che agisce sulla carica elettrica e é la risultante delle forze due 56+ cariche Su di essa eserata ciascuna delle caricue circostay Gi indipendentemente dalle altre. Se la conca é puntiforme: E = Kla r2 6 IL CAMPO ELETTRICO ->deformazione dello spazio a causa di vua carica 9₁ non interagisce a distanza con 92, ma col compo elettrico generato da essa. 2 rapporto fra la forza elettrostatica F che agisce in una carica di prova e la carica stessa 90 L>N/C forza che subirebbe vua carica di prova Le essa fosse porta in un circoscouti puto (Individuabili & campi nello spazio) S CON + CAMPI ELETTRICI -> campo elettrico totale = Somma vettoriale del campi elettrici generati da ogni canca piccola che non modifica distri- buzione cance E-96= Klailen klalla ->non dipende dalla carica di prova a LINEE DI FORZA DEL CAMPO ELETTRICO (Faraday) Con +9-> campo elettrico rivolto verso l'esteno =>uscente con -q-> campo elettrico rivolto verso l'utero => entraute L> in tridimensionale -> forniscono info sull'intensita' -> numero di livee di forze che attraversolo 2 perpendicolarmente wa superficie vuitania elettricy e proporzionale all' INTENSITA del compo -> vettore campo elettrico in un pito è la tangente alla linea di forza in quel pto -> 2 linee di forza non si possono mai incontrare perché se no il campo elettrics non sarebbe tangente è si otterebbero 2 vetton caupo elettrico concurezioni & 5 [ -> Livea di forza parte da wa carica + e arrivano a una- rt ->n.ro di linee di forza Proporzionale grandezza carica CONDENSATORI RANI ->dispositivo forwato da due lamine netalliche, parallele di uguale area -> (ARMATURE) +9 E E E El +9 Area 1 (cariche disposte solo sulle facc 9 E A = IL CAMPO ELETTRICO ALL'INTERNO DI UN CONDUTTORE L>raue ·buou conduttore F> in caso di equilibro elettrostatico, ogni carica in eccesso si distribuisce Sulla superficie del conduttore [Ex: rave] interno -> in caso di equilibrio elettrostatico, in ogni p.to del conduttore il E é nullo SCHERMATURA (dowta alue cariche indotte che sono sulla sup. del concluutcore) il conduttore Scherwa qualsiasi carica posta al suo interno da qualsiasi compo elettrico esterno ↓ 9 E A uniforme in ogni punto tra le armature interne deulle arwature) = ₁(E)= E.EK A N. K E = 1/ modifica luce del campo L> caupo elettrico estemo al conduttore I alla superficie canche indolle annullano campo elettrico N.B: Conduttore Scherma interno da campi elettrici esterni, wa non il contrano in superficie ganssiana ↓ 577- deusita' Superfi- ciale di carica ogni livea di forza del campo termina con una carica indotra Sulla sup. interna TEOREMA DI GAUSS ->riguerdo il flusso di campi vettonali per detc.e. con particolan 3mm campo vettoriale = sound ₁(E)=EA-COS D di tutti i vettori compo elettrico =90-> E=0 € Co v-m² >90 <90 -> E> SA! - divido area in toute piccole aree e le cousideo pique + campo elettrico [FLUSSO delice prop al no di Tiuse che superous to Sup] Flusso del campo elettrico sulla superficie es al pports tia la cance totale contenuta nella sup e la costante elearica nel vuoto attraversato - flusso nullo -flusso: se caupo elettrico -se flusso uscente - carica positiva all'interno superficie - se flusso entrante-carica veganve alliuteno superficie TEOREMA DI GAUSS (E)= @ ] carica totale racchiusa nella superficie (@₁ (²) Ea ↓ he dipende il campo elettrico 1 TEOREMA Di GAUSS E LEGGE DI COULOMB -> Sou la stessa cosa -Calcolate campo elettrico generato da q dentro una sup. gaussiana $x (E) = EK AK Suddividere superficie in aree ÉKAK = ÉK AK· COSO =ĔK ÅK Σ - Ek Ak Ак= упра Ele (»V SA 6₂ (E) = 4r²E $₁(E)= €/ 40r²E=Q ->E=1 = LATED" 10 CAMPI ELETTRICI DA GENERATORI DIVERSI DI DISTRIBUZIONI SIMMETRICHE DI CARICHE Caupo elettrico di un picuo miformemente carico (piano ∞) 0=49 c/m² AS E. alindro piano -> con Gauss Calindro E=g Ep PE base 2 CONDENSATORE PIANO ↓ E = C E. 123 →>con gauss Ds a e Eo E=0 ↓ uguaglio formule — 2 —> r² 71= ↓ trascurati i bordi 9.91 -> F=9₁ € = = 9/9/² पत्र 28 $₁(€) =0 perche' caupo elettrico nullo (per eq, elettros) 1₂(E)=0 perche' ELA my cos90°=0 3(E)= perche EllA my coso=1 -> stessa intensita' in tutti i puutidele armature densita' lineare 2 = 49 se DC-1 SUP LAT = { PAK = WX A-> Area basi Caupo elettrico - perpendicolare al piano e silumetrico per pti equidist dal pross -intensita' ↓ se canca + -> compo Uscente ZES 3 FILO INFINITO UNIFORMEMENTE CARICO poide campo elettrico + ala superficie flusso totale raccolgo E a fottor comune e sostituiso A sfera TOT (E)=SUT VATERALE + ($AREA) - 2 BASE ↓ ㅎ I For (E) = 2.E(r) πTr ² compo -> Q=OA -> 49 де formule E(r)-5 C perche' EL A quindi cos qo'= 0 2.EA= 0.A TAK (Ê ) = & Ak · Ek (E) = { AK EK = -> Q=4e elettrico a distanzar = E(r) & · Ak = E(r). 2 h دع ÎTOT (È )= _ _ σA Eo Eo E raduale rispetto al fico E(r) = 2 2Tr& area superficie laterale SPERA ISOLANTE, PIENA UNIFORMEMENTE CARICA L> se no la canca sarebbe distribuita solo sulla superficie. Qui sfera piemouen te canica L densita' volumica di carica 봄ㅠR3 -Superficie gaussiana dentro la sfera (rcR) §₁ (²) = E(r). πr ² con gauss IS CE) = P Y TR³ Eo - Superficie gaussiana $₁(E)=E(r). Tir² CAMPO ELETTRICO: E= F १० P = 9 E(r) = P 380 (LEGGE DI COULOMB: F=Ko 19,119₂1 r² fuon la sfera (r>R) a UTTEO € (r) = con gauss D₁ (E)=& -> non tutta la densita' volumica perche' tutta la sfera isolante e contenuta nella sup! gaussiana TEOREMA DI GAUSS: Is (È ) = Q ६० DENSITA' LINEARE: 49 se CAMPO ELETTRICO PER CARICA PUNTIFORME: E = KI kialla CAMPO ELETTRICO TRA ARMATURA DI CONDENSATORE: PIANO UNIFORMEMENTE CARICO: E = E(C) =पछिछे RS r2 ZEO FILO INFINITO UNIFORMEMENTE CARICO: E - A ZTTEO SFERA UNIFORMEMENTE CARICA DI RAGGIO R: 9₁ +92 +... Eo E= 9 r E A E V = E +dA= E(zur ) L $E LITTE OR³ PSR 9 LTTES 7/22 AL