Didascalia alternativa:

V. t As st C Velocità Tangenziale V = velocita' tangenziale VTA W = poiche se=Aø⋅r ⇒ V₁ = VT2 Che relazione intercorre tra we VT ? V₁ = De st ΔΦ ΔΕ • A = Spost. angolare ΔΦ- Φι-φι = W = Velocita' angolare Moto.circolare uniforme Legge oraria Ø = 0o+w.t VT r Apr At = W =40 st → N.B. le velocità = VT₂ VT₁-angolari sono uguali ma le velocità dipendono da r V₁ = w⋅r Sono direttamente proporzionali Periodo Nel moto circolare uniforme il tempo che impiega il corpo a compiere un giro completo si chiama periodo (T) Freuenza Si definisce frequenza la seguente quantità: f = = = = = T ac Fc si esprime in [Hz] e indica quanti giri si compiono in un secondo quindi..... Accelerazione e forza centripeta ac = m.ac ac = V² r quindi... Fc = = m.w².r → Fc=m. Anche se la velocità é costante cambia sempre direzione quindi ci deve essere un'accelerazione che permetta questo ac accelerazione centripeta ac V² r Velocita angolare W = ac = FORZA CENTRIPETA: È la forza responsabile dell'accelerazione centripeta ed è rivolta sempre al centro della traiettoria come l'accelerazione centripeta ΔΦ = At oppure W=. w²r² Y w².r W = ac V 2π f poiche V=w.r 2 Fc 2 TT T ac Fc Periodo Nel moto circolare uniforme il tempo che impiega il corpo a compiere un giro completo si chiama periodo (T) Freuenza Si definisce frequenza la seguente quantità: f = = = = = T ac Fc si esprime in [Hz] e indica quanti giri si compiono in un secondo quindi..... Accelerazione e forza centripeta ac = m.ac ac = V² r quindi... Fc = = m.w².r → Fc=m. Anche se la velocità é costante cambia sempre direzione quindi ci deve essere un'accelerazione che permetta questo ac accelerazione centripeta ac V² r Velocita angolare W = ac = FORZA CENTRIPETA: È la forza responsabile dell'accelerazione centripeta ed è rivolta sempre al centro della traiettoria come l'accelerazione centripeta ΔΦ = At oppure W=. w²r² Y w².r W = ac V 2π f poiche V=w.r 2 Fc 2 TT T ac Fc Moto circolare uniformemente accelerato Se il corpo descrive una traiettoria circolare ma la velocità tangenziale e quella angolare non sono costanti MOTO RETTILINEO: MOTO CIRCOLARE: am = AV ΔΕ x = xo + Vot + 1/gt² 2 V = Vo + at Si tratta di un moto armonico con la caratteristica che... V=w.r a = am r Moto armonico R xm= CASO DEL MOTO CIRCOLARE : X Δω st (acc. ang. med.) 2 10 = 0o + Wo`t + 1 = 2 αmit² W = Wo + am t relazione tra accelerazione e accelerazione angolare a = -mx Un punto P descrive un moto armonico x = R-cosp Promemoria: x = R. cos wt W = ⇒6=wt t legge oraria del moto Moto circolare uniformemente accelerato Se il corpo descrive una traiettoria circolare ma la velocità tangenziale e quella angolare non sono costanti MOTO RETTILINEO: MOTO CIRCOLARE: am = AV ΔΕ x = xo + Vot + 1/gt² 2 V = Vo + at Si tratta di un moto armonico con la caratteristica che... V=w.r a = am r Moto armonico R xm= CASO DEL MOTO CIRCOLARE : X Δω st (acc. ang. med.) 2 10 = 0o + Wo`t + 1 = 2 αmit² W = Wo + am t relazione tra accelerazione e accelerazione angolare a = -mx Un punto P descrive un moto armonico x = R-cosp Promemoria: x = R. cos wt W = ⇒6=wt t legge oraria del moto VELOCITA' DEL MOTO ARMONICO: mo V₁ Vx P Caso di un corpo attaccato ad una molla Fe = -K X → Fe=m-a quindi... Fe ⇒ma-K•x = Vx = VT · send 2 Vx = V₁.sen (w⋅r) 2 |Vx = -wr.sen (wir) = N.B. - agli estremi la velocità é zero, nel punto centrale la velocità è massima m dato che F=m·a T= 2T1 ↑ a ⇒w²= = m K NB.= un oggetto attaccato ad una molla descrive un moto che segue le leggi del moto armonico 2TC T 31X31X K K m K m ·X W = XIE m VELOCITA' DEL MOTO ARMONICO: mo V₁ Vx P Caso di un corpo attaccato ad una molla Fe = -K X → Fe=m-a quindi... Fe ⇒ma-K•x = Vx = VT · send 2 Vx = V₁.sen (w⋅r) 2 |Vx = -wr.sen (wir) = N.B. - agli estremi la velocità é zero, nel punto centrale la velocità è massima m dato che F=m·a T= 2T1 ↑ a ⇒w²= = m K NB.= un oggetto attaccato ad una molla descrive un moto che segue le leggi del moto armonico 2TC T 31X31X K K m K m ·X W = XIE m Caso del pendolo semplice P=m_g Py = m.g・cos p Px = m.g.send PREMESSA: quindi sen → Px=-m.g. dato che $= ⇒ Px=-mg AS Δε ⇒a=- Gw² = quindi As~ x ⇒ Px=-mg / e ma=-mg g X → per angoli piccoli 0/co e forza di richiamo 9 012 PREMESSA: per piccoli angoli possiamo confondere l'arco di circonferenza con la x е As per piccoli angoli possiamo permetterci di confondere il seno con p ~ 6 X dato che F=m·a T Px Arco di circon f. As e lunghezza della fune = raggio poiche a=-m x ⇒T= 2TC\/ е 210 PPY Caso del pendolo semplice P=m_g Py = m.g・cos p Px = m.g.send PREMESSA: quindi sen → Px=-m.g. dato che $= ⇒ Px=-mg AS Δε ⇒a=- Gw² = quindi As~ x ⇒ Px=-mg / e ma=-mg g X → per angoli piccoli 0/co e forza di richiamo 9 012 PREMESSA: per piccoli angoli possiamo confondere l'arco di circonferenza con la x е As per piccoli angoli possiamo permetterci di confondere il seno con p ~ 6 X dato che F=m·a T Px Arco di circon f. As e lunghezza della fune = raggio poiche a=-m x ⇒T= 2TC\/ е 210 PPY